Ondes de Stokes quasi-planes créées dans le sillage d'un navire..

Les ondes de Stokes sont des ondes de gravité rencontrées sur la surface de la mer, des vagues. Elles ont des solutions des équations d'Euler pour un fluide incompressible irrotationnel à surface libre soumis à un champ de gravité qui ont été obtenues par George Gabriel Stokes par la théorie des perturbations en 1847 dans le cas d'un milieu de profondeur infinie.

Ondes de gravité

Équations d'Euler pour un fluide incompressible irrotationnel soumis à un champ de gravité

Pour un écoulement incompressible irrotationnel la vitesse dérive d'un potentiel ψ. Les équations d'incompressibilité et de quantité de mouvement s'écrivent

où ρ est la masse volumique, p la pression, g la gravité et z l'altitude.

Milieu à surface libre

Examinons un problème bidimensionnel. On désigne par s (x) l'altitude de la surface par rapport à sa valeur au repos z = 0.

L'équation ci-dessus s'écrit à la surface

où p0 est la pression atmosphérique.

Cette surface est décrite par l'équation cinématique

Par ailleurs la condition cinématique au fond z = - h (x) s'écrira

Dans le cas particulier d'un fond plat utilisé par la suite on a

Solutions périodiques

Ondes de Stokes d'ordre 1 (sinusoïdale) et 2 en milieu peu profond.

On cherche une solution au système constitué par les équations [1], [2], [3], [4] sous forme d'ondes périodiques progressives

où θ est la phase de l'onde, k le nombre d'onde et c la vitesse de phase.

Pour s on utilise un développement en série de Fourier autour de la solution de repos s = 0

où a est l'amplitude.

Il lui correspond le développement suivant pour ψ, suggéré par la solution du problème linéarisé

Pour ω on choisit une forme paire de l'amplitude compatible avec la périodicité en s (ψ n'est pas nécessairement périodique)

La solution du système limité au second ordre conduit aux résultats suivants

  • relation de dispersion
  • coefficients du développement pour s
μ2 est le rapport des amplitudes des deux premières composantes de l'onde.
  • coefficients du développement pour ψ
  • Vitesse de phase

Propriétés des solutions

On a en particulier

  • en eau profonde k h0 → ∞
L'approche est valide pour des hauteurs de vague de faible amplitude devant la longueur d'onde
où λ = 2 π / k la longueur d'onde.
  • en eau peu profonde k h0 → 0
U le nombre d'Ursell.
Pour une eau peu profonde l'approche est utilisable lorsque

Autres propriétés

  • Il existe des solutions pour un développement jusqu'à l'ordre 5.
  • L'approche peut être utilisée pour des ondes stationnaires ou aléatoires.
  • Tullio Levi-Civita a démontré la convergence des développements utilisés pour des ondes de faible amplitude et un milieu de profondeur infinie. Ce résultat a été étendu aux milieux à profondeur finie par Dirk Jan Struik.
  • Thomas Brooke Benjamin et Jim E. Feir on montré l'instabilité de la solution pour les fortes profondeurs. L'instabilité de Benjamin-Feir peut conduire à la formation d'une vague scélérate.

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